Техническая документация литература

 


Билеты
Производственная система
Бережливое производство
Электротехнические материалы
Силовые кабели
Силовые полупроводниковые приборы
Выключатели переключатели
Рубильники и пускатели
Реле
Датчики
Трансформаторы
Пусконаладочные работы
Ремонт бытовых электроприборов
Асинхронные двигатели
  Карта сайта
Шаговая составляющая момента
  Асинхронные двигатели

Шаговая составляющая момента возникает в большинстве специальных режимов. Разложение специально снятых осциллограмм момента на составляющие показывает, что апериодический момент, соответствующий выражению (1-27), оказывает малое влияние на кратность ударного момента и время процесса (как видно из последующих глав). Расчет его может оказаться целесообразным в случае необходимости определения скорости нарастания момента (для оценки плавности специального режима) или в тех случаях, когда специально осуществляется шаговый режим.
Качающиеся поля. Существование в двигателе при включении или отключении сдвинутых в пространстве полей переменного и постоянного тока обусловливает возникновение качающихся полей, создающих на валу двигателя знакопеременный вибрационный момент
Амплитуда этого момента может доходить до 10—15 ' Л кратных значений по отношению к номинальному моменту.
Для объяснения возникновения качающихся полей в двигателе рассмотрим машину с двумя сосредоточенными обмотками / и //, сдвинутыми в пространстве под углом Э, при их питании переменными токами различной частоты зависят от времени. Это соответствует процессам, происходящим в двухфазном асинхронном двигателе с произвольным сдвигом токов во времени и обмоток в пространстве. Рассмотрим ряд частных случаев: 1. При равенстве частот (= 002) и синфазности токов (а)=0) аргумент т. е. получаем линейную зависимость угла <р. от времени, что соответствует круговому вращающемуся полю.
При рассмотрении наиболее общего случая аргумент является функцией со сложными периодическими свойствами. В частности, представляет собой периодическую функцию, амплитуда которой зависит от отношения модулей рассматриваемых намагничивающих сил.
Таким образом, при взаимодействии полей различных частот не возникает вращающихся полей, а возникают только качающиеся поля, колеблющиеся около некоторого положения в пространстве (JI. 12, 30].
Термин «качающееся магнитное поле» принят по аналогии с «вращающимся магнитным полем». Он также соответствует физической картине рассматриваемого процесса.
Аналогично процессам при вращающемся поле вектор качающегося магнитного поля в процессе качания пересекает стержни беличьей клетки, обусловливая тем самым возникновение знакопеременного момента где р.— число пар полюсов машины.
Это значит, что амплитуда знакопеременной составляющей движения ротора от действия качающихся полей уменьшается с увеличением числа полюсов.
Знакопеременный момент при действии качающихся полей пропорционален угловой скорости качания. Рассмотрим выражение для первой производной от аргумента в различных случаях.
В результате совместного действия I этих двух полей образуется качающееся поле, и годограф вектора этого поля лежит на прямой, 0 — угол качания (угол максимального поворота магнитного потока).
На рис. 1-3,6 представлена картина качающегося потока для случая сдвига осей на 120°. Учитывая возможность различных комбинаций включения обмотки трехфазной машины и принцип возникновения качающегося поля, ясно, что угол качания магнитного поля не может превышать в пределе 180 эл. град, а пространственный угол качания. В том случае, когда хотя бы одно из двух рассмотренных полей является затухающим, знакопеременный вибрационный момент на валу двигателя является также затухающим. При затухании поля постоянного тока и сохраняющем неизменную величину поле переменного тока (гл. 2 и 3), равно как при затухающем поле переменного тока и неизменной величине поля постоянного тока (гл. 4), выражение для знакопеременного момента имеет вид. При затухании обоих полей (конденсаторное торможение и короткое замыкание, гл. 5) знакопеременный момент определяется в соответствии с выражением. В указанных случаях годограф вектора магнитного потока имеет вид, показанный на рис. 1-3,а, пунктиром (а — затухание поля постоянного тока, б — затухание обоих полей).

 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50
Рекламма
 


 
 

© 2011 Разработано специально для texnlit.ru, все права защищены.
Копирование материалов сайта разрешается только с указанием прямой индексируемой ссылки на источник.